Oscilacije barionov v modelih leptokvarkovBenedik, Gaber (Avtor) Fajfer, Svjetlana (Mentor) nevtronantinevtronmešanjeoscilacijeMajorana fermionMajorana nevtrinomešalni časStandardni model ima dve naključni globalni simetriji $U(1)_{B}$ barionsko in $U(1)_{e} \times U(1)_{\mu} \times U(1)_{\tau}$ in leptonsko, ki velja za vsako družino posebej. Barionsko število je definirano tako, da imajo barioni (n,p) barionsko število $B = 1$, antibarioni $(\overline{n}, \overline{p})$ barionsko število $B = -1$. Leptonsko število pa je definirano za leptone $L_{e,\mu,\tau} = 1$, za antileptone $\overline{L}_{e,\mu,\tau} = -1$. Obe simetriji sta ohranjeni znotraj standardnega modela in zato preprečujeta oscilacije barionov in razpad protona. Teorija velikega poenotenja ($GUT$) razširi standardni model z uvedbno novih hipotetičnih delcev leptokvarkev (LQ). Ti pa so novi prenosniki interakcije, ki omogočijo kršitev barionskega števila za $\Delta B = 1$ eno enoto in s tem možni razpad protona. Pri kršitvi barionskega števila za $\Delta B = 2$ pa imamo oscilacije med barioni $n - \overline{n}$. Kršitev leptonskega števila za $\Delta L = 2$ dve enoti, ki se eksperimentalno išče pri beta razpadu, bi določila naravo nevtrina, ki bi bil Majorana nevtrino. V tem magistrskem delu obravnavamo oscilacije med barioni s poudarkom na nevtronu. Opišemo razpad nevtrona v Majorana fermion $n \rightarrow \chi$ na drevesnem nivoju in nato še na nivoju ene zanke. Na drevesnem nivoju je prenosnik interakcije leptokvarek $S_{1}$, na nivoju ene zanke pa $\overline{S}_{1}$. Eksperimentalno potrjena oscilacija med nevtronom in antinevtronom bi imela velik pomen pri razlagi neravnovesja med snovjo in antisnovjo v našem vesolju. Veliko eksperimentov si prizadeva izmeriti mešalni čas med nevtronom in antinevtronom, s čimer bi potrdili oscilacijo med nevtronom in antinevtronom.20222022-08-03 08:15:02Magistrsko delo/naloga138611sl